当气体中某一点出现微弱振动时，振源会对周围气体产生压缩和膨胀作用，并以平面波的形式依次传递下去而形成声波。声波的传播速度叫音速或声速，用符号a表示。根据理论推导，音速的大小为:

　　气体音速与其绝热指数K、**温度T和气体常数R有关。温度越高，音速越大;K值越大，音速越大。K值与气体的分子结构有关。其数值如表2-10所示。各点的状态参数不同，各点的音速也不同，所以音速指的是某一点瞬时的音速。衰2-10可压缩气体的性质及临界参傲值气流速度与当地音速之比，称为马赫数，用Ma表示，即马赫数是判断气体可压缩性的标准。一般认为，当Ma镇0。3时，气流被看作是不可压缩的，即P二常数;当Ma>0。3时，气流被看作是可压缩的，即P#常数。根据马赫数的大小，可压缩气体的流动分为亚音速流动(Ma<1)、音速流动(Ma二”和超音速流动(Ma>1)。

　　可压缩气体流动的伯努利方程式

　　这里主要研究可压缩气体的一维稳定等摘流动。等嫡流动是指没有摩擦(或可逆)的绝热流动。对于在喷嘴内的高速流动来说，由于管嘴较短，来不及与管壁发生热交换或热交换量很小，这样加热炉的流动可以近似认为是等摘流动。

　　当气体高速流动时，气体的压力和密度都有明显的变化，密度随压力的变化关系不能忽略，而位能变化相对很小，可以忽略。气体的运动微分方程为:上式称为可压缩气体一维稳定等墒流动能量方程，或可压缩气体的伯努利方程。为了具体应用上式，需要引出滞止状态和临界状态的概念。所谓滞止状态是指气流速度二等嫡地滞止为零时所对应的状态。滞止参数用Po。To,po,ao等来表示。所谓临界状态是指气流速度w等嫡地变为音速时所对应的状态。临界参数用P’、T’、P*、a‘等来表示，其中w'=a'。由定义可知，管流不同截面上的实际状态都存在与之对应的滞止状态和临界状态。